Коэффициент вязкости, формула и примеры

Смотреть что такое вязкость в других словарях:

Вязкость — сопротивление, оказываемое телом движению отдельной его части без нарушения связи целого. Такое движение составляет характеристику жидкостей, как «капельных», так и «упругих», т. е. газов. Малейшая сила приводит в движение часть жидкого тела и вызывает в жидкости «течение», длящееся и по прекращении действия силы. При определении В. предстоит иметь прежде всего в виду тела жидкие, капельно-жидкие и упруго-жидкие. По определению Ньютона, жидкость представляет тело, обладающее такою подвижностью, что отдельные части его могут совершенно свободно перемещаться внутри тела, как бы скользя без трения. Таково oпpeделение идеальной жидкости, реальные же жидкости обнаруживают лишь определенную степень подвижности. Движение, сообщенное части жидкости, постепенно замедляется и, наконец, совершенно прекращается, превращаясь в теплоту. Причина, задерживающая свободное движение частей жидкости, причина мешающая жидкости «течь», называется «внутренним трением», или В. жидкости. Чтобы поддерживать течение жидкости с некоторою постоянной скоростью, необходимо непрерывное действие силы, необходимо постоянное давление, величина которого и может служить мерой В. Величина В. характеризует как бы степень несовершенства жидкости. И в обычном языке «густой», или «вязкой», жидкости мы противопоставляем «жидкую» (напр., мы говорим: «жидкое вино, жидкое молоко» и т. п.), т. е. такую, которая представляет высокую степень подвижности. Как бы не были, однако, велики величины В., пока мы имеем дело с жидкостями, явления движения их должны представлять лишь количественные различия. И при огромной В. всякая, даже весьма малая сила, должна вызывать конечную скорость «течения». Только в том случае, когда величина В. является бесконечной, когда конечная сила вызывает бесконечно малую скорость течения, т. е, когда тело вовсе не течет при действии некоторой силы, оно лишено свойств жидкости. При решении вопроса о том, приложимо ли и к твердым телам понятие о В., необходимо рассмотреть, представляют ли и в каких условиях твердые тела бесконечную величину В. Твердые тела характеризуются упругостью. Сила, приложенная к упругому телу, вызывает изменение формы — деформацию, наступающую немедленно, и никаких длящихся движений в частях упругого тела не происходит. Опыт показывает, что твердые тела упруги лишь в известных пределах деформации. За этими пределами упругости твердые тела обнаруживают большую или меньшую «пластичность», свойство в основе тождественное с «текучестью» жидкостей. Многие твердые тела обладают весьма низким пределом упругости и при действии даже весьма малых сил являются пластичными. Подвергая такие тела значительному давлению, можно вызвать движение, вполне отвечающее «течению» жидкостей. По опытам Треска, свинец при большом давлении выдавливается из отверстий сосуда подобно жидкости, а по опытам Спринга — при давлении в несколько тысяч атмосфер почти все твердые тела (даже и весьма хрупкие при обычных условиях) являются пластичными. Высокую степень пластичности обнаруживают не только даже аморфные, но и кристаллические тела. Примером пластичности кристаллического тела может служить пластичность льда. Замечательны «текучие кристаллы» Лемана, обнаруживающие признаки кристаллического сложения (при оптическом исследовании) только тогда, когда их тяжесть уравновешена окружающею жидкостью; при недостаточном соблюдении этого условия кристаллы эти текут, как жидкость, и не обнаруживают кристаллического сложения. При низком пределе упругости различие между твердым телом и жидкостью сглаживается, и решить, имеем ли мы в таком случае дело с весьма вязкой жидкостью или с весьма пластичным твердым телом, нелегко. Глицерин напр., мы можем признать еще жидкостью, хотя и весьма вязкою, но чем считать вазелин, воск и т. п.? Критерием является существование предела упругости. Но при низком пределе упругости и при большой В. установить существование предала упругости невозможно. При этих условиях пришлось бы неизбежно прилагать малые силы, а при малых силах и большой В. скорость «течения» так ничтожна, что легко ускользает от наблюдения. Опыт показывает, что многие малопластичные тела, как, например, вар, даже чугун и мрамор при весьма продолжительном действии сравнительно слабых сил испытывают изменения формы, не исчезающие по прекращении действия силы. Весьма наглядно обнаруживает явления пластичности стекло. Если оставить, например, термометр в горизонтальном положении, подпертым в крайних точках, то через несколько лет он оказывается сильно изогнутым. Таким образом, подвергая тела кратковременному действию силы, можно впасть в ошибку относительно предела упругости и признать тело в известных пределах совершенно упругим и бесконечно вязким только вследствие недостаточной продолжительности наблюдения. Был, поэтому, возбуждаем вопрос: существует ли вообще предел упругости, или же при продолжительном действии даже малейших сил все тела испытывают длящиеся изменения формы. Существуют ли тела с бесконечно большой вязкостью и совершенно лишенные «текучести»? Опытного решения этого вопроса, как и аналогичного ему вопроса о летучести, или испаряемости, тел не имеется, и вряд ли такое решение можно ждать в будущем. Во всяком случае, мы можем утверждать, что по отношению к текучести нет резкой границы между жидкими и твердыми телами. Благодаря существованию весьма вязких жидкостей и весьма пластичных твердых тел оба состояния связаны столь непрерывной цепью, что можно по отношению к В. говорить о резких различиях только крайних членов цепи. Понятие о вязкости не связано исключительно с представлением о жидкости. Оно приурочено лишь к тому роду движения, который свойствен в высокой степени жидкостям и обнаруживается в их «течении». Чтобы определить меру вязкости, рассмотрим движение жидкости в простейших условиях, имеющих место при движении ее с постоянной скоростью по цилиндрической трубке, ею смачиваемой. При этом внешнее трение не имеет места, соприкасающийся с поверхностью трубки слой жидкости находится в покое и течение ее представляет скольжение бесконечного числа цилиндрических поверхностей. Такое движение по цилиндрическим поверхностям весьма наглядно обнаружено в вышеуказанных опытах Треска. Сжимая cepию пластинок свинца, Треска заставлял свинец выдавливаться через круглое отверстие внизу в форме цилиндра. Разрез этого цилиндра представлял ряд концентрических слоев, совершенно подобных годичным слоям дерева. Исходя из указанного представления и основываясь на следующих положениях Ньютона: 1) трение двух поверхностей жидкости пропорционально их относительной скорости, 2) пропорционально величине поверхностей, и 3) не зависит от давления, под которым находится жидкость, Стокс (а впоследствии и другие) вывел следующую зависимость <i> V = (Dπr <sup>4</sup>)/(8μl) </i> где <i>V</i> — объем вытекшей в единицу времени жидкости, <i>r</i> — радиус трубки, <i>l — </i> ее длина, <i>D — </i> давление жидкости, <i>μ</i> — постоянная, характеризующая В. жидкости, а <i>π — </i>известное отношение окружности к диаметру. Такая же зависимость выведена была еще ранее из непосредственных опытов Пуазелем. Таким образом, зная объем протекшей по трубке в единицу времени жидкости, давление, длину и радиус трубки, можно вычислить <i>μ — </i>постоянную В. Эта постоянная выражает силу, необходимую для того, чтобы вызвать в двух слоях жидкости с поверхностью, равной 1, и расположенных на расстоянии, равном 1, разность скоростей, равную 1, при условии, что движение представит скольжение бесконечного числа параллельных плоскостей. Точное определение абсолютной величины постоянной сопряжено с затруднениями вследствие трудности точного измерения размеров трубки. Вследствие этого предпочитают определять относительную величину этой постоянной, сравнивая время, необходимое для прохождения через одну и ту же трубку данного объема жидкостей при данном давлении. В этом случае <i> μ/μ <sub>1</sub></i> = <i>t/t<sub>1 </sub></i> т. е. вязкости от носятся, как времена истечения. За единицу В. принимают В. воды. Описанный способ наиболее употребителен для определения В. Для той же цели применялись также наблюдения над качанием дисков. В. представляет величину весьма характерную для жидкостей [Теперь мы касаемся исключительно капельных жидкостей. Подробности, касающиеся В. упругих жидкостей, см. <i> </i> слово Газы, а также Жидкость.]. Зависимость между составом и В., как показал Грэм, представляет тот же характер, как и зависимость между составами и температурой кипения. Несмотря на значительное число исследований, привести зависимость между составом жидкостей и их вязкостью к простой форме и поныне не удалось. В. уменьшается с температурой. Заслуживают внимания наблюдения над В. растворов. Найдено, что раствор, составленный в пропорции, представляющей и в отношении других свойств особенности, обнаруживает и наибольшую вязкость. Так, из растворов спирта и воды наибольшую В. обнаруживает раствор, которому отвечает и наибольшее сжатие. Наибольшая В. отвечает растворам, состав которых выражается простыми частичными формулами. Замечательны также наблюдения над В. водных растворов солей хлористо-водородной кислоты, обнаруживших соотношение между В. этих растворов и положением элементов в периодической системе. <i> Д. Коновалов. </i><br><br><br>… смотреть

1) св-во газов и жидкостей оказывать сопротивление необратимому перемещению одной их части относительно другой при сдвиге, растяжении и др. видах деформации. В. характеризуют интенсивностью работы, затрачиваемой на осуществление течения газа или жидкости с определенной скоростью. При ламинарном сдвиговом течении жидкости между двумя плоскопараллельными пластинками, верхняя из к-рых движется с постоянной скоростью vпод действием силы <i>F,</i> а нижняя неподвижна, слои жидкости перемещаются с разными скоростями — от максимальной у верх. пластинки до нуля у нижней (рис. 1). При этом касательное напряжение <img src=»https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/fa6ecc2f-a30d-4ba6-ab1f-690102f97e06″ alt=»ВЯЗКОСТЬ фото №1″ align=»absmiddle» class=»responsive-img img-responsive» title=»ВЯЗКОСТЬ фото №1″> , а скорость деформации <img src=»https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/8b6296ff-3f4d-49de-a555-00dbd57ea1ee» alt=»ВЯЗКОСТЬ фото №2″ align=»absmiddle» class=»responsive-img img-responsive» title=»ВЯЗКОСТЬ фото №2″>, где S-площадь пластинок, H-расстояние между ними.Если между <img src=»https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/9e8de3bd-addc-4475-9860-1107c9ce7f7e» alt=»ВЯЗКОСТЬ фото №3″ align=»absmiddle» class=»responsive-img img-responsive» title=»ВЯЗКОСТЬ фото №3″>и <img src=»https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/83c6f498-a9d7-42c5-823f-1a4a90146983″ alt=»ВЯЗКОСТЬ фото №4″ align=»absmiddle» class=»responsive-img img-responsive» title=»ВЯЗКОСТЬ фото №4″> имеется линейная зависимость, жидкость наз. ньютоновской; отношение <img src=»https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/1814b1d8-2237-4610-8258-7dc22d4b8ef3″ alt=»ВЯЗКОСТЬ фото №5″ align=»absmiddle» class=»responsive-img img-responsive» title=»ВЯЗКОСТЬ фото №5″> наз. динамической В. (или просто вязкостью)<img src=»https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/0699fc40-8ea5-4b1d-8b2c-1dc9d3df621d» alt=»ВЯЗКОСТЬ фото №6″ align=»absmiddle» class=»responsive-img img-responsive» title=»ВЯЗКОСТЬ фото №6″>. Величину, равную отношению В. в-ва к его плотности, наз. кинематич. В., обратную В. величину-текучсетью. В общем случае пространств. течения для ньютоновских жидкостей имеет место линейная зависимость между тензорами напряжений и скоростей деформации. Жидкости, для к-рых указанные зависимости не являются линейными, наз. неньютоновскими (см. <i> Реология).</i> <p> В системе СИ значения В.<img src=»https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/b62c17f0-6b4c-4908-bc48-99a37260ec55″ alt=»ВЯЗКОСТЬ фото №7″ align=»absmiddle» class=»responsive-img img-responsive» title=»ВЯЗКОСТЬ фото №7″>выражают в Па*с. Для газов <img src=»https://words-storage.s3.eu-central-1.amazonaws.com/production/article_images/5a3aa3a52685b21ade9b292f/b6282261-9826-4250-90f0-b91e1075beca» alt=»ВЯЗКОСТЬ фото №8″ align=»absmiddle» class=»responsive-img img-responsive» title=»ВЯЗКОСТЬ фото №8″> составляет обычно от 1 до 100 мкПа*с, для воды при 20 <br></p><b>Синонимы</b>: <div class=»tags_list»>
вибровязкость, микровязкость, настойчивость, сверхвязкость, терпкость, топкость
</div><br><br><b>Антонимы</b>: <div class=»tags_list»>
жесткость, твердость
</div><br><br>… смотреть

Патологическая инертность протекания психических процессов, их замедленность, тугоподвижность, недостаточность переключаемости. Может проявляться в мышлении (вязкое мышление больных эпилепсией) и аффективности (ригидность аффекта при эпилепсии, после перенесенного энцефалита). У больных эпилепсией аффективная В. нередко сочетается с взрывчатостью, эксплозивностью (дефензивно-эксплозивная пропорция темперамента, по E. Kretschmer (1922)).
Син.: вискозность психических процессов, прилипчивость. Г
Габитус
( лат. habitus – внешность, наружность). Совокупность наружных признаков, характеризующая строение тела и внешний облик человека: телосложение, осанка, выражение лица, цвет кожи и т.п. Оценка Г. является важным критерием в диагностике заболеваний, свидетельствует о состоянии человека – помогает судить о возможном предрасположении к той или иной болезни. Среди возможных видов Г. можно говорить об апоплектическом – низкорослые пикники с багрово-красным цветом кожи лица (предрасположенность к сосудистой патологии, нарушениям мозгового кровообращения), астеническом – сочетание астенического телосложения, физической слабости, бледной кожи (предрасположенность к инфекционным и нервно-психическим заболеваниям) и т.п…. смотреть

Сейчас читают:  Обзор и тест-драйв новой Lada Niva Legend 2022 (видео)

Патологическая инертность протекания психических процессов, их замедленность, тугоподвижность, недостаточность переключаемости. Может проявляться в мышлении (вязкое мышление больных эпилепсией) и аффективности (ригидность аффекта при эпилепсии, после перенесенного энцефалита). У больных эпилепсией аффективная В. нередко сочетается с взрывчатостью, эксплозивностью (дефензивно-эксплозивная пропорция темперамента, по E. Kretschmer (1922)).
Син.: вискозность психических процессов, прилипчивость. Г
Габитус
(лат. habitus – внешность, наружность). Совокупность наружных признаков, характеризующая строение тела и внешний облик человека: телосложение, осанка, выражение лица, цвет кожи и т.п. Оценка Г. является важным критерием в диагностике заболеваний, свидетельствует о состоянии человека – помогает судить о возможном предрасположении к той или иной болезни. Среди возможных видов Г. можно говорить об апоплектическом – низкорослые пикники с багрово-красным цветом кожи лица (предрасположенность к сосудистой патологии, нарушениям мозгового кровообращения), астеническом – сочетание астенического телосложения, физической слабости, бледной кожи (предрасположенность к инфекционным и нервно-психическим заболеваниям) и т.п…. смотреть

ВЯЗКОСТЬ (внутреннее трение), свойство текучих тел — газов и жидкостей оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. Основной закон вязкого течения установил И. Ньютон в 1647. Вязкость количественно характеризуется коэффициентом вязкости, измеряемый в пуазах (0,1 H-с/м2 ), и зависит от температуры и свойств тела. Например, при 20шC коэффициент вязкости газообразного водорода, воды и глицерина равен соответственно 0,0088; 1,002 и 1500 (в сантипуазах); вязкость низкомолекулярных жидкостей, расплавленных металлов и солей обычно не превышает нескольких сотен пуаз. <br>… смотреть

(внутреннее трение), свойство текучих тел — газов и жидкостей оказывать сопротивление перемещению одной их части относительно другой. Основной закон вязкого течения установил И. Ньютон в 1647. Вязкость количественно характеризуется коэффициентом вязкости, измеряемый в пуазах (0,1 H-с/м<sup>2</sup> ), и зависит от температуры и свойств тела. Например, при 20°C коэффициент вязкости газообразного водорода, воды и глицерина равен соответственно 0,0088; 1,002 и 1500 (в сантипуазах); вязкость низкомолекулярных жидкостей, расплавленных металлов и солей обычно не превышает нескольких сотен пуаз…. смотреть

(3 ж), Р., Д., Пр. вя/зкостиСинонимы:
вибровязкость, микровязкость, настойчивость, сверхвязкость, терпкость, топкость
Антонимы:
жесткость, твердость
… смотреть

вя́зкость,
вя́зкости,
вя́зкости,
вя́зкостей,
вя́зкости,
вя́зкостям,
вя́зкость,
вя́зкости,
вя́зкостью,
вя́зкостями,
вя́зкости,
вя́зкостях
(Источник: «Полная акцентуированная парадигма по А. А. Зализняку»)
.
Синонимы:
вибровязкость, микровязкость, настойчивость, сверхвязкость, терпкость, топкость
Антонимы:
жесткость, твердость… смотреть

1) viscosidad;
2) ductilidad, tenacidad
вязкость, абсолютная
вязкость, внутренняя
вязкость, динамическая
вязкость, истинная
вязкость, кинематическая
вязкость, механическая
вязкость, относительная
вязкость, поверхностная
вязкость, ударная
вязкость, удельная
вязкость, эффективная… смотреть

вя’зкость, вя’зкости, вя’зкости, вя’зкостей, вя’зкости, вя’зкостям, вя’зкость, вя’зкости, вя’зкостью, вя’зкостями, вя’зкости, вя’зкостях

Аморфные материалы

В диапазоне высоких и низких температур вязкое течение в аморфные материалы (например, в очки и тает)[53] имеет Форма Аррениуса:

μ=АеQ/(рТ),{ displaystyle mu = Ae ^ {Q / (RT)},}

куда Q актуальный энергия активации, заданные в виде молекулярных параметров; Т это температура; р моляр газовая постоянная; и А приблизительно постоянная.

Энергия активации Q принимает другое значение в зависимости от того, рассматривается ли верхний или нижний предел температуры: он изменяется с высокого значения QЧАС при низких температурах (в стеклообразном состоянии) до низкого значения QL при высоких температурах (в жидком состоянии).

Для промежуточных температур Q{ displaystyle Q} изменяется нетривиально с температурой, и простая форма Аррениуса не работает. С другой стороны, двухэкспоненциальное уравнение

μ=АТexp⁡(BрТ)[1 Cexp⁡(DрТ)],{ displaystyle mu = AT exp left ({ frac {B} {RT}} right) left [1 C exp left ({ frac {D} {RT}} right) верно],}

куда А{ displaystyle A}, B{ displaystyle B}, C{ displaystyle C}, D{ displaystyle D} являются константами, обеспечивает хорошее соответствие экспериментальным данным во всем диапазоне температур, в то же время переходя к правильной форме Аррениуса в низких и высоких температурах. Помимо удобного подбора данных, это выражение также может быть получено из различных теоретических моделей аморфных материалов на атомном уровне.[53]

Двухэкспоненциальное уравнение для вязкости может быть получено в рамках модели Дайра-Шуинга для переохлажденных жидкостей, где энергетический барьер Аррениуса отождествляется с высокочастотным модуль сдвига раз характерный объем толкания.

Водные решения

В зависимости от растворенный и диапазон концентрации, водный электролит раствор может иметь большую или меньшую вязкость по сравнению с чистой водой при той же температуре и давлении. Например, 20% физиологический раствор (хлорид натрия) вязкость раствора более чем в 1,5 раза выше вязкости чистой воды, тогда как 20% йодистый калий раствор имеет вязкость примерно в 0,91 раза больше вязкости чистой воды.

Идеализированная модель разбавленных электролитических растворов приводит к следующему предсказанию вязкости μs{ displaystyle mu _ {s}} решения:

μsμ0=1 Аc,{ displaystyle { frac { mu _ {s}} { mu _ {0}}} = 1 A { sqrt {c}},}

куда μ0{ displaystyle mu _ {0}} — вязкость растворителя, c{ displaystyle c} это концентрация, а А{ displaystyle A} является положительной константой, которая зависит как от растворителя, так и от свойств растворенного вещества. Однако это выражение действительно только для очень разбавленных растворов, имеющих c{ displaystyle c} менее 0,1 моль / л. Для более высоких концентраций необходимы дополнительные члены, которые учитывают молекулярные корреляции более высокого порядка:

μsμ0=1 Аc Bc Cc2,{ displaystyle { frac { mu _ {s}} { mu _ {0}}} = 1 A { sqrt {c}} Bc Cc ^ {2},}

куда B{ displaystyle B} и C{ displaystyle C} подходят из данных. В частности, отрицательное значение B{ displaystyle B} может объяснить снижение вязкости, наблюдаемое в некоторых растворах. Расчетные значения этих констант приведены ниже для хлорида натрия и иодида калия при температуре 25 ° C (моль = крот, L = литр).

Единицы

В SI единицей динамической вязкости является ньютон-секунда на квадратный метр (Н · с / м2), также часто выражаются в эквивалентных формах паскаль-второй (Па · с) и килограмм на метр в секунду (кг · м−1· С−1).

В CGS единица равновесие (P, или г · см−1· С−1 = 0,1 Па · с), названный в честь Жан Леонар Мари Пуазей. Обычно это выражается, особенно в ASTM стандарты, как сантипуаз (сП), потому что это более удобно (например, вязкость воды при 20 ° C составляет около 1 сП), а один сантипуаз равен миллипаскалям в секунду в системе СИ (мПа · с).

Единица измерения кинематической вязкости в системе СИ — квадратный метр в секунду (м2/ с), тогда как единицей измерения кинематической вязкости в системе CGS является топки (Ст, или см2· С−1 = 0,0001 м2· С−1), названный в честь сэра Джордж Габриэль Стоукс.

В США топить иногда используется как форма единственного числа. В частичныйсантистоксы (сСт) часто используется вместо 1 сСт = 1 мм2· С−1 = 10−6 м2· С−1. Кинематическая вязкость воды при 20 ° C составляет около 1 сСт.

Наиболее часто используемые системы Американская обычная или имперская, единицы — это Британский гравитационный (BG) и Английский инженерный (EE). В системе BG динамическая вязкость имеет единицы измерения фунт-секунд на квадрат оплачивать (фунт · с / фут2)

, а в системе ЭЭ — единицы фунт-сила-секунд на квадратный фут (фунт-сила · с / фут2). Обратите внимание, что фунт и фунт-сила эквивалентны; эти две системы отличаются только тем, как определяются сила и масса. В системе BG фунт является базовой единицей, от которой единица массы ( слизняк) определяется Второй закон Ньютона, тогда как в системе EE единицы силы и массы (фунт-сила и фунт-масса соответственно) определяются независимо через Второй закон с использованием константа пропорциональности граммc.

Кинематическая вязкость измеряется в квадратных футах в секунду (ft2/ s) в системах BG и EE.

Нестандартные единицы включают Рейн, британская единица динамической вязкости.[нужна цитата] В автомобильной промышленности индекс вязкости используется для описания изменения вязкости с температурой.

В взаимный вязкости текучесть, обычно обозначаемый ϕ=1/μ{ displaystyle phi = 1 / mu} или же F=1/μ{ Displaystyle F = 1 / mu}, в зависимости от используемого соглашения, измеряется в взаимное равновесие−1, или же см·s·грамм−1), иногда называемый ре. Текучесть редко используется в инженерное дело упражняться.

Когда-то нефтяная промышленность полагалась на измерение кинематической вязкости с помощью Вискозиметр Сейболта, и выражая кинематическую вязкость в единицах Универсальные секундные стрелки Saybolt (SUS).[25] Другие сокращения, такие как SSU (Сэйболт секундомер универсальный) или внедорожник (Универсальная вязкость по Сейболту) иногда используются.

Импульсный транспорт

Теория переноса предлагает альтернативную интерпретацию вязкости с точки зрения переноса количества движения: вязкость — это свойство материала, которое характеризует перенос количества движения в жидкости, как и теплопроводность характеризует высокая температура транспорт, и (масса) диффузионность характеризует массовый транспорт. Чтобы убедиться в этом, обратите внимание, что в законе вязкости Ньютона τ=μ(∂ты/∂у){ Displaystyle тау = му ( partial u / partial y)}, напряжение сдвига τ{ Displaystyle тау} имеет единицы, эквивалентные импульсу поток, то есть импульс в единицу времени на единицу площади. Таким образом, τ{ Displaystyle тау} можно интерпретировать как определение потока импульса в у{ displaystyle y} направление от одного слоя жидкости к другому. Согласно закону вязкости Ньютона, этот поток импульса происходит через градиент скорости, а величина соответствующего потока импульса определяется вязкостью.

Аналогию с тепломассопереносом можно сделать явной. Подобно тому, как тепло течет от высокой температуры к низкой температуре, а масса течет от высокой плотности к низкой, импульс течет от высокой скорости к низкой. Все это поведение описывается компактными выражениями, называемыми учредительные отношения, одномерные формы которых приведены здесь:

J=−D∂ρ∂Икс(Закон диффузии Фика)q=−kт∂Т∂Икс(Закон теплопроводности Фурье)τ=μ∂ты∂у(Закон вязкости Ньютона){ displaystyle { begin {align} mathbf {J} & = — D { frac { partial rho} { partial x}} && { text {(закон диффузии Фика)}} [5pt ] mathbf ? & = — k_ {t} { frac { partial T} { partial x}} && { text {(Закон теплопроводности Фурье)}} [5pt] tau & = mu { frac { partial u} { partial y}} && { text {(закон вязкости Ньютона)}} end {выравнивается}}}

куда ρ{ displaystyle rho} это плотность, J{ displaystyle mathbf {J}} и q{ displaystyle mathbf ?} — потоки массы и тепла, D{ displaystyle D} и kт{ displaystyle k_ {t}} — массовая диффузия и теплопроводность. Тот факт, что перенос массы, импульса и энергии (тепла) являются одними из наиболее важных процессов в механике сплошной среды, не случаен: это одни из немногих физических величин, которые сохраняются на микроскопическом уровне при межчастичных столкновениях. Таким образом, вместо того, чтобы быть продиктованной быстрой и сложной шкалой времени микроскопического взаимодействия, их динамика происходит в масштабе макроскопического времени, как описано различными уравнениями теории переноса и гидродинамики.

Сейчас читают:  Замена ГРМ на Рено Логан своими руками | как заменить, цена, видео

Общее определение

В очень общих чертах вязкие напряжения в жидкости определяются как возникающие в результате относительной скорости различных частиц жидкости. Таким образом, вязкие напряжения должны зависеть от пространственных градиентов скорости потока. Если градиенты скорости малы, то вязкие напряжения в первом приближении зависят только от первых производных скорости.[11] (Для ньютоновских жидкостей это также линейная зависимость.) В декартовых координатах общее соотношение может быть записано как

τяj=∑k∑ℓμяjkℓ∂vk∂рℓ,{ displaystyle tau _ {ij} = sum _ {k} sum _ { ell} mu _ {ijk ell} { frac { partial v_ {k}} { partial r _ { ell} }},}

куда μяjkℓ{ displaystyle mu _ {ijk ell}} — тензор вязкости, отображающий градиент скорости тензор ∂vk/∂рℓ{ displaystyle partial v_ {k} / partial r _ { ell}} на тензор вязких напряжений τяj{ displaystyle tau _ {ij}}. Поскольку индексы в этом выражении могут изменяться от 1 до 3, имеется 81 «коэффициент вязкости». μяjkл{ displaystyle mu _ {ijkl}} в итоге. Однако если предположить, что тензор 4 ранга вязкости имеет вид изотропный сводит эти 81 коэффициент к трем независимым параметрам α{ displaystyle alpha}, β{ displaystyle beta}, γ{ displaystyle gamma}:

μяjkℓ=αδяjδkℓ βδяkδjℓ γδяℓδjk,{ displaystyle mu _ {ijk ell} = alpha delta _ {ij} delta _ {k ell} beta delta _ {ik} delta _ {j ell} gamma delta _ {i ell} delta _ {jk},}

кроме того, предполагается, что вязкие силы не могут возникнуть, когда жидкость совершает простое вращение твердого тела, таким образом β=γ{ Displaystyle бета = гамма}, оставив только два независимых параметра.[11] Наиболее обычное разложение по стандартной (скалярной) вязкости μ{ displaystyle mu} и объемная вязкостьκ{ displaystyle kappa} такой, что α=κ−23μ{ Displaystyle альфа = каппа — { tfrac {2} {3}} mu} и β=γ=μ{ Displaystyle бета = гамма = му}. В векторной записи это выглядит как:

τ=μ[∇v (∇v)†]−(23μ−κ)(∇⋅v)δ,{ displaystyle mathbf { tau} = mu left [ nabla mathbf {v} ( nabla mathbf {v}) ^ { dagger} right] — left ({ frac {2}) {3}} mu — kappa right) ( nabla cdot mathbf {v}) mathbf { delta},}

куда δ{ displaystyle mathbf { delta}} — единичный тензор, а кинжал †{ displaystyle dagger} обозначает транспонировать.[13] Это уравнение можно рассматривать как обобщенную форму закона вязкости Ньютона.Объемная вязкость (также называемая объемной вязкостью) выражает тип внутреннего трения, которое сопротивляется сжатию или расширению жидкости без сдвига. Знание κ{ displaystyle kappa} часто не требуется в задачах гидродинамики. Например, несжимаемая жидкость удовлетворяет ∇⋅v=0{ Displaystyle набла cdot mathbf {v} = 0} и поэтому термин, содержащий κ{ displaystyle kappa} выпадает. Более того, κ{ displaystyle kappa} часто считается незначительным для газов, поскольку 0{ displaystyle 0} в одноатомныйидеальный газ. Одна ситуация, в которой κ{ displaystyle kappa} может иметь значение расчет потерь энергии в звук и ударные волны, описанный Закон Стокса затухания звука, поскольку эти явления связаны с быстрым расширением и сжатием.

Стоит подчеркнуть, что приведенные выше выражения не являются фундаментальными законами природы, а скорее определениями вязкости. Таким образом, их пригодность для любого данного материала, а также средства для измерения или расчета вязкости должны определяться с использованием отдельных средств.

Подвески

В суспензии твердых частиц (например, микрон-размерные сферы, взвешенные в масле), эффективная вязкость μэфф{ displaystyle mu _ { text {eff}}} могут быть определены в терминах компонентов напряжения и деформации, которые усредняются по объему, большему по сравнению с расстоянием между взвешенными частицами, но малому по сравнению с макроскопическими размерами. Такие суспензии обычно демонстрируют неньютоновское поведение. Однако для разбавленных систем в установившихся потоках поведение является ньютоновским, и выражения для μэфф{ displaystyle mu _ { text {eff}}} могут быть получены непосредственно из динамики частицы. В очень разбавленной системе с объемной долей ϕ≲0.02{ Displaystyle phi lesssim 0,02}, взаимодействиями между взвешенными частицами можно пренебречь. В таком случае можно явно рассчитать поле потока вокруг каждой частицы независимо и объединить результаты для получения μэфф{ displaystyle mu _ { text {eff}}}. Для сфер это приводит к уравнению Эйнштейна:

μэфф=μ0(1 52ϕ),{ displaystyle mu _ { text {eff}} = mu _ {0} left (1 { frac {5} {2}} phi right),}

куда μ0{ displaystyle mu _ {0}} — вязкость суспендирующей жидкости. Линейная зависимость от ϕ{ displaystyle phi} является прямым следствием игнорирования межчастичных взаимодействий; в общем, у одного будет

μэфф=μ0(1 Bϕ),{ displaystyle mu _ { text {eff}} = mu _ {0} left (1 B phi right),}

где коэффициент B{ displaystyle B} может зависеть от формы частиц (например, сфер, стержней, дисков). Экспериментальное определение точного значения B{ displaystyle B} однако сложно: даже предсказание B=5/2{ displaystyle B = 5/2} для сфер не было окончательно подтверждено, с различными экспериментами, находящими значения в диапазоне 1.5≲B≲5{ Displaystyle 1.5 lesssim B lesssim 5}. Этот недостаток объясняется трудностью контроля экспериментальных условий.В более плотных суспензиях μэфф{ displaystyle mu _ { text {eff}}} приобретает нелинейную зависимость от ϕ{ displaystyle phi}, что указывает на важность межчастичных взаимодействий. Существуют различные аналитические и полуэмпирические схемы для определения этого режима. На самом базовом уровне термин, квадратичный по ϕ{ displaystyle phi} добавлен к μэфф{ displaystyle mu _ { text {eff}}}:

μэфф=μ0(1 Bϕ B1ϕ2),{ displaystyle mu _ { text {eff}} = mu _ {0} left (1 B phi B_ {1} phi ^ {2} right),}

а коэффициент B1{ displaystyle B_ {1}} соответствует экспериментальным данным или аппроксимируется микроскопической теорией. В целом, однако, следует проявлять осторожность при применении таких простых формул, поскольку неньютоновское поведение проявляется в плотных суспензиях (ϕ≳0.25{ displaystyle phi gtrsim 0.25} для сфер), или в суспензиях удлиненных или гибких частиц.

Существует различие между суспензией твердых частиц, описанной выше, и эмульсия. Последний представляет собой суспензию крошечных капелек, которые сами по себе могут иметь внутреннюю циркуляцию. Наличие внутренней циркуляции может заметно снизить наблюдаемую эффективную вязкость, поэтому необходимо использовать различные теоретические или полуэмпирические модели.

Порядок оценки величины

В следующей таблице показан диапазон значений вязкости, наблюдаемый для обычных веществ. Если не указано иное, предполагается температура 25 ° C и давление 1 атмосфера. Некоторым веществам переменного состава или с неньютоновским поведением не присваиваются точные значения, поскольку в этих случаях вязкость зависит от дополнительных факторов, помимо температуры и давления.

Фактор (Па · с)ОписаниеПримерыЗначения (Па · с)Ref.
10−6Нижний диапазон газовой вязкостиБутан7.49 × 10−6
Водород8.8 × 10−6
10−5Верхний диапазон вязкости газаКриптон2.538 × 10−5
Неон3.175 × 10−5
10−4Нижний диапазон вязкости жидкостиПентан2.24 × 10−4
Бензин6 × 10−4
Вода8.90 × 10−4
10−3Типичный диапазон для малых молекул
Ньютоновские жидкости
Этиловый спирт1.074 × 10−3
Меркурий1.526 × 10−3
Цельное молоко (20 ° С)2.12 × 10−3
Кровь4 × 10−3
10−2 – 10Масла и углеводороды с длинной цепьюЛьняное масло0.028
Оливковое масло0.084
SAE 10 Моторное маслоОт 0,085 до 0,14
касторовое масло0.1
SAE 20 Моторное масло0,14 до 0,42
SAE 30 Моторное масло0,42–0,65
SAE 40 Моторное маслоОт 0,65 до 0,90
Глицерин1.5
Блинный сироп2.5
101 – 103Пасты, гели и прочие полутвердые вещества
(обычно неньютоновский)
Кетчуп≈ 101[68]
Горчица
Сметана≈ 102
Арахисовое масло
Сало≈ 103
≈108Вязкоупругие полимерыПодача2.3×108
≈1021Определенные твердые тела под вязкоупругими
описание
Мантия (геология)≈ 1019 до 1024[73]

Простое определение

В материаловедение и инженерное дело, часто интересно понять силы, или подчеркивает, участвующие в деформация материала. Например, если бы материал был простой пружиной, ответ был бы следующим: Закон Гука, который говорит, что сила, испытываемая пружиной, пропорциональна расстоянию, смещенному от положения равновесия.

Напряжения, которые можно отнести к деформации материала из некоторого состояния покоя, называются эластичный стрессы. В других материалах присутствуют напряжения, которые можно отнести к скорость изменения деформации через некоторое время.

Это называется вязкими напряжениями. Например, в жидкости, такой как вода, напряжения, возникающие при сдвиге жидкости, не зависят от расстояние жидкость расслоена; скорее, они зависят от того, как быстро происходит срезание.

Вязкость — это свойство материала, которое связывает вязкие напряжения в материале со скоростью изменения деформации (скоростью деформации). Хотя это применимо к общим потокам, его легко визуализировать и определить в простом сдвиговом потоке, таком как плоский Поток Куэтта.

В потоке Куэтта жидкость удерживается между двумя бесконечно большими пластинами, одна неподвижная, а другая параллельно движущиеся с постоянной скоростью. ты{ displaystyle u} (см. иллюстрацию справа). Если скорость верхней пластины достаточно мала (чтобы избежать турбулентности), то в установившемся режиме частицы жидкости движутся параллельно ей, и их скорость изменяется от 0{ displaystyle 0} внизу, чтобы ты{ displaystyle u} на вершине. Каждый слой жидкости движется быстрее, чем тот, что находится непосредственно под ним, и трение между ними вызывает сила сопротивляясь их относительному движению. В частности, жидкость прикладывает к верхней пластине силу в направлении, противоположном ее движению, и равную, но противоположную силу к нижней пластине. Поэтому требуется внешняя сила, чтобы верхняя пластина двигалась с постоянной скоростью.Во многих жидкостях скорость потока изменяется линейно от нуля на дне до ты{ displaystyle u} на вершине. Кроме того, величина F{ displaystyle F} силы, действующей на верхнюю пластину, оказывается пропорциональной скорости ты{ displaystyle u} и область А{ displaystyle A} каждой пластины и обратно пропорционально их разделению у{ displaystyle y}:

F=μАтыу.{ displaystyle F = mu A { frac {u} {y}}.}

Коэффициент пропорциональности μ{ displaystyle mu} вязкость жидкости в единицах Па⋅s{ displaystyle { text {Pa}} cdot { text {s}}} (паскальвторой). Соотношение ты/у{ displaystyle u / y} называется скорость деформации сдвига или же скорость сдвига, и является производная скорости жидкости в направлении перпендикуляр к пластинам (см. иллюстрации справа). Если скорость не изменяется линейно с у{ displaystyle y}, то подходящее обобщение

τ=μ∂ты∂у,{ Displaystyle тау = му { гидроразрыва { partial u} { partial y}},}

куда τ=F/А{ Displaystyle тау = F / A}, и ∂ты/∂у{ displaystyle partial u / partial y} — местная скорость сдвига. Это выражение называется законом вязкости Ньютона. В сдвиговых потоках с плоской симметрией это то, что определяетμ{ displaystyle mu}. Это частный случай общего определения вязкости (см. Ниже), который может быть выражен в безкоординатной форме.Использование Греческая буква мю (μ{ displaystyle mu}) для вязкости распространено среди механический и инженеры-химики, а также физики. Тем не менее Греческая буква эта (η{ displaystyle eta}) также используется химиками, физиками и ИЮПАК. Вязкость μ{ displaystyle mu} иногда также называют сдвиговая вязкость. Однако, по крайней мере, один автор не рекомендует использовать эту терминологию, отмечая, что μ{ displaystyle mu} Помимо сдвиговых потоков, они могут возникать в несдвиговых потоках.

Сейчас читают:  Все КОДЫ ошибок RENAULT ? (Megan, Logan, Duster, Sandero, Premium, Magnum, Laguna, Scenic, Master, Fluence, Trafic, Kangoo) по OBD2: расшифровка и как исправить

Смеси жидкостей

Что касается чистых жидкостей, вязкость смеси жидкостей трудно предсказать на основе молекулярных принципов. Один из методов — расширить теорию молекулярной «клетки», представленную выше, на чистую жидкость. Это можно сделать с разной степенью сложности.

пер⁡μсмешивать=Икс1Икс1 αИкс2пер⁡μ1 αИкс2Икс1 αИкс2пер⁡μ2,{ displaystyle ln mu _ { text {blend}} = { frac {x_ {1}} {x_ {1} alpha x_ {2}}} ln mu _ {1} { гидроразрыв { alpha x_ {2}} {x_ {1} alpha x_ {2}}} ln mu _ {2},}

куда α{ displaystyle alpha} — эмпирический параметр, а Икс1,2{ displaystyle x_ {1,2}} и μ1,2{ displaystyle mu _ {1,2}} соответствующие мольные доли и вязкости составляющих жидкостей.

Поскольку смешивание является важным процессом в смазочной и нефтяной промышленности, существует множество эмпирических и соответствующих уравнений для прогнозирования вязкости смеси, помимо тех, которые вытекают непосредственно из молекулярной теории.

Теория чепмена – энскога

Техника, разработанная Сидней Чепмен и Дэвид Энског в начале 1900-х годов позволяет более точно рассчитать μ{ displaystyle mu}. Он основан на Уравнение Больцмана, который обеспечивает систематическое статистическое описание разреженного газа с точки зрения межмолекулярных взаимодействий. Таким образом, их метод позволяет точно рассчитать μ{ displaystyle mu} для более реалистичных молекулярных моделей, таких как те, которые включают межмолекулярное притяжение, а не просто жесткое отталкивание.Оказывается, более реалистичное моделирование взаимодействий необходимо для точного прогнозирования температурной зависимости μ{ displaystyle mu}, который, как показывают эксперименты, увеличивается быстрее, чем Т1/2{ displaystyle T ^ {1/2}} прогнозируемый тренд для жестких упругих сфер. Действительно, анализ Чепмена-Энскога показывает, что предсказываемая температурная зависимость может быть настроена путем изменения параметров в различных молекулярных моделях. Простым примером является модель Сазерленда,[а] который описывает жесткие упругие сферы с слабый взаимная симпатия. В таком случае силу притяжения можно рассматривать пертурбативно, что приводит к особенно простому выражению для μ{ displaystyle mu}:

μ=516σ2(kBмТπ)1/2(1 SТ)−1,{ displaystyle mu = { frac {5} {16 sigma ^ {2}}} left ({ frac {k _ { text {B}} mT} { pi}} right) ^ {1 / 2} left (1 { frac {S} {T}} right) ^ {- 1},}

куда S{ displaystyle S} не зависит от температуры, а определяется только параметрами межмолекулярного притяжения. Для связи с экспериментом удобно переписать как

μ=μ0(ТТ0)3/2Т0 SТ S,{ displaystyle mu = mu _ {0} left ({ frac {T} {T_ {0}}} right) ^ {3/2} { frac {T_ {0} S} {T S}},}

куда μ0{ displaystyle mu _ {0}} вязкость при температуре Т0{ displaystyle T_ {0}}.[31] Если μ{ displaystyle mu} известно из экспериментов на Т=Т0{ displaystyle T = T_ {0}} и хотя бы еще одну температуру, тогда S{ displaystyle S} можно рассчитать. Оказывается, выражения для μ{ displaystyle mu} полученные таким образом точны для ряда газов в значительном диапазоне температур. С другой стороны, Чепмен и Коулинг 1970 утверждают, что этот успех не означает, что молекулы действительно взаимодействуют в соответствии с моделью Сазерленда. Скорее они интерпретируют предсказание для μ{ displaystyle mu} как простая интерполяция, которая действительна для некоторых газов в фиксированных диапазонах температур, но в остальном не дает принципиально правильной и общей картины межмолекулярных взаимодействий. Чуть более сложные модели, такие как Потенциал Леннарда-Джонса, может обеспечить лучшее изображение, но только за счет более непрозрачной зависимости от температуры. В некоторых системах также необходимо отказаться от предположения о сферической симметрии, как это имеет место для паров с высокой полярные молекулы подобно ЧАС2О.

Цитаты

  1. ^Ландау и Лифшиц 1987.
  2. ^Харпер, Дуглас (без даты). viscous (прилаг.) вязкий. Интернет-словарь этимологии. Получено 19 сентября 2022.
  3. ^ абЛандау и Лифшиц, 1987 г.С. 44–45.
  4. ^Ландау и Лифшиц 1987, п. 45.
  5. ^Ханнан, Генри (2007). Справочник специалиста по составу промышленных и бытовых чистящих средств. Ваукеша, Висконсин: Kyral LLC. п. 7. ISBN 978-0-6151-5601-9.
  6. ^«Наноразмерная вязкость цитоплазмы сохраняется в линиях клеток человека». Дои:10.1021 / acs.jpclett.0c01748.
  7. ^ASTM D2161: Стандартная практика преобразования кинематической вязкости в универсальную вязкость по Сейболту или в вязкость по Сейболту-фуролу, ASTM, 2005, с. 1
  8. ^Сазерленд 1893С. 507–531.
  9. ^Хильдебранд 1958. Ошибка sfn: нет цели: CITEREFHildebrand1958 (помощь)
  10. ^Хильдебранд 1958, п. 37. Ошибка sfn: нет цели: CITEREFHildebrand1958 (помощь)
  11. ^ абОхован, Трэвис и Хэнд 2007, п. 415107. Ошибка sfn: цель отсутствует: CITEREFOjovanTravisHand2007 (помощь)
  12. ^tec-science (25.03.2020). «Вязкость жидкостей и газов». наука. Получено 2020-05-07.
  13. ^ абКоочеки и др. 2009 г.С. 596–602.
  14. ^https://web.archive.org/web/20070611192838/http://www.igw.uni-jena.de/geodyn/poster2.html

Чистые газы

Вязкость газов возникает в основном из-за молекулярная диффузия который передает импульс между слоями потока. Элементарный расчет для разреженного газа при температуре Т{ displaystyle T} и плотность ρ{ displaystyle rho} дает

μ=αρλ2kBТπм,{ displaystyle mu = alpha rho lambda { sqrt { frac {2k _ { text {B}} T} { pi m}}},}

куда kB{ displaystyle k _ { text {B}}} это Постоянная Больцмана, м{ displaystyle m} молекулярная масса, и α{ displaystyle alpha} числовая константа порядка 1{ displaystyle 1}. Количество λ{ displaystyle lambda}, то длина свободного пробега, измеряет среднее расстояние, которое молекула проходит между столкновениями. Даже без априори знание α{ displaystyle alpha}, это выражение имеет интересный смысл. В частности, поскольку λ{ displaystyle lambda} обычно обратно пропорциональна плотности и увеличивается с температурой, μ{ displaystyle mu} сам должен увеличиваться с температурой и быть независимый плотности при фиксированной температуре. Фактически, оба этих предсказания сохраняются при более сложных методах лечения и точно описывают экспериментальные наблюдения. Обратите внимание, что такое поведение противоречит общепринятому мнению о жидкостях, для которых вязкость обычно уменьшается с температурой.Для жестких упругих сфер диаметром σ{ displaystyle sigma}, λ{ displaystyle lambda} можно вычислить, давая

μ=απ3/2kBмТσ2.{ displaystyle mu = { frac { alpha} { pi ^ {3/2}}} { frac { sqrt {k _ { text {B}} mT}} { sigma ^ {2}} }.}

В этом случае λ{ displaystyle lambda} не зависит от температуры, поэтому μ∝Т1/2{ displaystyle mu propto T ^ {1/2}}. Однако для более сложных молекулярных моделей λ{ displaystyle lambda} зависит от температуры нетривиальным образом, и простые кинетические аргументы, используемые здесь, неадекватны. В более фундаментальном плане понятие длины свободного пробега становится неточным для частиц, которые взаимодействуют в конечном диапазоне, что ограничивает полезность концепции для описания реальных газов.

Чистые жидкости

В отличие от газов, нет простой, но точной картины молекулярного происхождения вязкости жидкостей.

На простейшем уровне описания относительному движению соседних слоев в жидкости противодействуют прежде всего силы притяжения, действующие через границу слоя. На этом изображении (правильно) ожидается, что вязкость будет уменьшаться с увеличением температуры.

Основываясь на этой визуализации, можно построить простую теорию по аналогии с дискретной структурой твердого тела: группы молекул в жидкости визуализируются как образующие «клетки», которые окружают и заключают в себя отдельные молекулы. Эти клетки могут быть заняты или не заняты, и более сильное молекулярное притяжение соответствует более сильным клеткам.

Из-за случайного теплового движения молекула «прыгает» между клетками со скоростью, которая обратно пропорциональна силе молекулярного притяжения. В равновесие эти «прыжки» не смещены в каком-либо направлении. С другой стороны, для того, чтобы два соседних слоя перемещались относительно друг друга, «прыжки» должны быть смещены в направлении относительного движения.

куда NА{ displaystyle N_ {A}} это Константа Авогадро, час{ displaystyle h} это Постоянная Планка, V{ displaystyle V} объем крот жидкости, и Тб{ displaystyle T_ {b}} это нормальная точка кипения. Этот результат имеет ту же форму, что и широко распространенное и точное эмпирическое соотношениекуда А{ displaystyle A} и B{ displaystyle B} — константы, соответствующие данным. С другой стороны, некоторые авторы проявляют осторожность в отношении этой модели: ошибки до 30% могут быть обнаружены с помощью уравнения (1) по сравнению с уравнением подгонки (2) к экспериментальным данным. Говоря более фундаментально, физические допущения, лежащие в основе уравнения (1) подверглись критике.[39] Также утверждалось, что экспоненциальная зависимость в уравнении (1) не обязательно описывает экспериментальные наблюдения более точно, чем более простые неэкспоненциальные выражения.[40]

В свете этих недостатков разработка менее специальной модели представляет практический интерес. Вместо простоты в пользу точности можно написать строгие выражения для вязкости, исходя из фундаментальных уравнений движения молекул. Классическим примером такого подхода является теория Ирвинга – Кирквуда.

В общем, полученные эмпирическим путем выражения (основанные на существующих измерениях вязкости), по-видимому, являются единственным неизменно надежным средством расчета вязкости жидкостей.

Закладка Постоянная ссылка.
1 ЗвездаНельзя так писать о ЛоганеЧто-то о новом Логане так себе написаноЛоган - супер машинаРено Логан лучше всех! (1 оценок, среднее: 4,00 из 5)
Загрузка...